TELKOM NIKA , Vol. 11, No. 5, May 2013, pp. 2692 ~   2698   ISSN: 2302-4 046           2692      Re cei v ed  Jan uary 19, 201 3 ;  Revi sed Ma rch 1 8 , 2013;  Acce pted Ma rch 2 5 , 2013   Simulation of Wear Particles on Electric-field Intensity  Distribution Around Conductors      Zhao Meiy un 1,2 , Liu Zhen g lin 1 , Zhao Xinze* 2 , Zhan g  Shaoqing 2    1 School of Em erge An d Po w e r Engi ne erin g, W uhan Un iver sit y  of T e chnol og y, W uhan  43 006 3, Chi na.   2 Colle ge of Me chan ical a nd M a teria l  Engi ne e r ing,  T h ree Gorges Un iversit y ,  Yichan g 44 30 02, Chi n a   *Corres p o ndi n g  author, e-ma i l : zhaome i yun @ ctgu.ed u.cn, xzzh ao @ctgu. edu.cn *       A b st r a ct   Ta kin g   LGJ 150 /25 as the stud y object, a fin i te ele m ent  si mu latio n  mod e l of  space ar ou nd t he w i r e   w i th fretting w ear particl es w a s built, w h ich  w a s used to  study the i n flu e n c e of the si z e ,  the sha pe a nd  the   distrib u tion  of the fretting w e a r  particles o n  e l ectric-f iel d  inte nsity distrib u tio n  arou nd trans miss ion w i res.  It  is of important  the t heor etical  signific anc e an d app licati on pr ospects  for this  w o rk to reduce the en ergy l o ss   and th e el ectro m a g n e tic interf erenc e. T he si mu lati on res u lt  are as fol l ow s: in the cas e  of the sa me l o a d i n g   voltag e, w hen  particl es is hi g her tha n  w i re max i mu m  d i a m eter, the maxi mu m fi eld  inten s ity aroun d the  w i re   is shar ply i n cr ease d ; Alo ng  w i th increas e  of the ra di us  o f  curvature  of the partic l es, t he  max i mu m fi el d   intens ity w ill  b e  re duce d ; Th e d egre e   of irr egu larity  of p a r ticles  distrib u ti on  is l a rg er, th e  max i mu m fi e l d  intens ity value  is bigg er. Accordi ng to the  relati o n shi p  b e tw een the fie l d inte nsity dis t ributio n and t h e   coron a  i n ce pti on v o lta ge, it   can  be  conc lu ded  that w i th  the  incre a se   of  the  maxi mum fiel d i n tens ity, th e   coron a  ince pti on volta ge ca n  be reduc ed, s o  coron a  inc e p t ion volta ge w i l l  be dir e ctly affected by frettin g   w ear particles.     Ke y w ords :  F r etting w ear, Emu l ati on, coro na inc epti on vo ltage, coro na i n cepti on fie l d         Copy right  ©  2013 Un ive r sita s Ah mad  Dah l an . All rig h t s r ese rved .       1. Introduc tion  With the dev elopme n t of   the ele c trification of the rai l ways, the transmi ssion  capa city  and th e tran sport  dista n ce  grow ra pidly ,  and th e  el e c tri c   tra n smission   line s  of large  capa city,  long  dista n ce an d hi gh  voltage level s  h a ve b een  put into  op eration  in  su ccess.  With  the   increa sing  of the conveyi ng voltage th e elect r ic  fiel d intensity a r ound the  wire rises,  coro na  discha rge  is  gene rated  while the val u e  of the el ec t r ic field i n ten s i t y reache s to  the am bient  air  brea kd own voltage. Co ron a  discha rge  can pro d u c e  a  lot of adverse effects [1]. The facto r s t hat  influen ce  co rona di scha rg e of the  wire  have be en  sy stemati c ally rese arche d  by  many sch o la rs,  the key poi nt of their researche s   wa s co ncentra te d on  the infl uen ce  of external  facto r s on   corona disch a rge,  a nd wh ich con c lud e d   that  the co rona l o ss  co uld be  red u ced by lesse n i ng  surfa c e  rou g hne ss of wi re [3], [4]. But the rese arch  about the influence of the wea r  parti cles   prod uced by  wind lo ad vi bration i n  st rand s, on  co rona di scha rg e of wire is l i ttle. A mass of  experim ents  demon strated  that, under t he win d  l oad  vibration, ove r hea d tran smi ssi on cond uct o r  abra ded am o ng the inner  stran d s, an d betwe en the wi re a nd the wire h o lde r  [5], [6]. The wear  particl es i n  th e wire ove r flo w ed  out to th e su rfa c e a n d  attache d  to the surfa c e,  which  affects t h e   surfa c e  ro ug hne ss  of the  wire,  so it i s  i nevitable  to  a ffects the fiel d inten s ity di stributio n a r o und  the wi re [7]. Ansys, finite  element  simu lation software wa s a pplie d in this  pap er to a nalyze  the   influen ce of  the size,  the sha pe and   th e  di stributi o n  of the  we ar  particl es on  the field  inten s ity  distrib u tion. It ha s p r a c tical  sig n ifica n ce   on a nalyz in g  influen ce of t he  wea r  of t he  wire  on  th e  corona di sch a rge.       2. Conduc to r Coron a  Dis c harge   Corona  disch a rge i s  a  kin d  of self  su staining di sch a rge  phe nom enon i n  no n-uniform   electri c  field [ 8 ], [9].  It would pro d u c e a  great ma ny  of energy lo ss,  in addition to  that, it can also  prod uce ele c troma gneti c  in terfere n ce, audible n o ise and ha rmful  chemi c al s wh ich would aff e ct  peopl e’s no rmal life. Many factors may  affect co ro n a  discha rge, in addition to the arra nge m ent  of transmi ssi on co ndu ctor, the  height above the gro und, the air  humidity and  the atmosph e re,  Evaluation Warning : The document was created with Spire.PDF for Python.
                               ISSN: 23 02-4 046   TELKOM NIKA  Vol. 11, No . 5, May 2013 : 2692 – 269 8   2693 the su rface condition of co ndu ctor itself woul d also  affect it greatly. A large num ber of sch o la rs  have proved  that the ro u ghne ss  of co ndu ctor  su rfa c e  wa s an i m porta nt fact or which affe cts   con d u c tor corona di scharg e  [10], [11].  Und e r a cert ain on-l oad  voltage, eno ugh ele c tri c  field intensity  would be g enerated  arou nd the  wi re, whi c h  wo uld lead to el ectro n  avala n che by fre e  e l ectro n s  aro u nd the wi re a n d   then overall coron a  di scha rge  woul d be  prod uced.  M ean while, the  bigge st poi nt of the ele c tri c   field inten s ity in the cond uctor surfa c e i s   the sta r ting p o int of co ro na  discha rge, th e field inten s it y  is the  coro na  inception  fie l d inten s ity a nd the  corre s po ndin g  volt age i s  th e  coron a  in ce ption   voltage.   FW Pe ek wa s the  first pe rson  who  ded uce d  the  em pirical fo rmul a of  co rona  i n ce ption  field intensity and voltage t h rou gh expe ri mental data.     cm kV r m E c / ) 298 . 0 1 ( 3 . 30  (1)     And in this formula, m---surface ro ugh ne ss  coeffici ent; r---wi r e radiu s ;  δ ---relative den sity of air  As formul a (1) sho w ed,  start from th e angle  of g a s di scha rge  and by the o retical  cal c ulatio n, Han Sh ao we i [12] et al got the  law th at corona i n ception voltag e ch ang ed with   mitotic co unt, atmosp heri c  temperatu r e,  atmosp here  and so me o t her facto r s.  The calculating  result was i n   accordan ce   with the  empi rical  form ul a  built by FW Peek,  whi c h te stified the vali dity  of the formula .   From fo rmula  (1), we kn e w  that co ron a  ince ption field inten s ity wa sn’t a con s tant. In  orde r to m a ke co ndu cto r   corona  di sch arge  be  self -su s tainin g, the field inten s i t y on the surf ace   of wi re  sh oul d be  big  en o ugh  and  the   spa c e  bei ng  a certai n di st ance a w ay f r om the  wi re   also   need to be bi g enou gh. Th e abra s ive pa rticle s attachi ng to the su rface of the wi re leade d to the   appe ara n ce  of som e  sp ace  with a   sho r t lo cal radiu s  a r oun d  the wi re, which  mad e  the  distrib u tion  of the field inte nsity aroun d  the wi re   cha nge g r e a tly. The di strib u tions  of the fi eld   intensity arou nd the wi re a ffected the coron a  inc epti on voltage of  the wire di re ctly. In order  to   maintain  cert ain field inten s ity arou nd th e spa c e, the  wire s  whi c h field inten s ity decrea s e d  fa ster  must be of stronge r field intensity to  make the discha rge self-su s tai n ing.       3. The Simulation An aly s is of Wear  Debris to Spa ce Field Inte nsit y  Distributions Arou nd   the Wir e   Wire L G J15 0 /25 wa s taken a s  the analysi s  obj ect in this pape r, and the basi c   para m eters o f  the wire wa s sho w n in Ta ble 1.      Table 1. The  spe c ification  of LGJ1 50/25   （ GB1178 -8 3 ）   Nominal cr oss se ction  (mm 2 )  Calculating section (mm 2 )   Number of single  w i re   Diameter of single  w i re (mm)   External   diameter  (mm)  Aluminum  stranded  conductor   Steel  cored  wi r e   Aluminum  stranded  conductor   Steel  cored  wi r e   Aluminum  stranded  conductor   Steel  cored  wi r e   Steel  strand   Steel  cored  wi r e   150 25  148.79   24.23   26  7  2.7  2.1  17.1      Assu mption s  have bee n se t about the wi res d e scribe d  in Table 1:  (1)  Assu ming  tha t  wire s  we re  i n  infinite  sp a c e, a nd i gno ring the  influe nce  of the  ea rth an d the  surro undi ng e n vironm ent to the electri c  field distri butio ns.   (2)  Assu ming th at the transmissi on con ducto r wa s  of indefinite length, the wire is a n   equip o tential  body a n d  the  surfa c e  of th e  wi re  wa s equ ipotential. T h e voltage  d r o p  ha s be en   ignored.   (3)  The influen ce  of the air humidity and temperat ure  we re not take n into con s id era t ion, and the   air diele c tri c  consta nt is assumed a s 006 . 1 .  Evaluation Warning : The document was created with Spire.PDF for Python.
TELKOM NIKA   ISSN:  2302-4 046     Sim u lation of  Wea r  Parti c le s on Elect r ic-f ield  Intensit y Distri bution A r oun d … (Zh ao Meiyun )  2694 Acco rdi ng to  the above  assumptio n s,  the model   of the distri b u tions of el e c tri c  field   arou nd th e  wire u nde r  ce rtain voltage  coul d be  si m p lified into t w o-dim e n s iona l static analy s is  model. Ta kin g  the  surfa c e  profile  of the wi re  L G J1 50/25 a s  the  basi s , the  a nalysi s  mod e l  of  smooth   wire   finite eleme n t co uld  be  co nstru c ted  a s   sho w n  in fig u r e  1[13]. If take th e ai r  area   arou nd th e  wire  with  the  radi us D=0. 4m a s  the  a nalysi s  a r ea   of ele c tric fie l d inten s ity, the   spe c ific m o d e l and me shi ng co uld b e  con s tru c t ed  a s  shown in figure  2. The  pape r an alyzed it  from th ree  a s pect s  of  ab ra sive p a rti c les,  i.e. t he  si ze,  the shap e a n d the  dist ribut ions of a b rasi ve   particl es.           Figure 1.The  diagram of  the wire  su rface  profile     Figure 2. The  meshin g of wire m odel       3.1. The Influence o f  the  Size of Ab ra siv e  Particles on the Fiel d Intensity  Distribution s   The  simulatio n  mod e l set  con e  shap ed  abrasive  pa rticles  as the  resea r ch obj ect, an d  abra s ive du st s we re set among the wi re stran d s o n   the surfa c e.  On the ba sis  of the same cone   diamete r  d ,  six kin d s of th e abrasive  particl e  heights were set as  0.2mm 、、 、、 0.4m m 0 .6mm 0 . 8mm 1 .0m m  and 1.2m m. The heig h t of the abra s ive du sts  which  wa s 0.8mm  among the  wire strand s was in pa ralle l  with the ma ximum extern al diamete r . The  abra s ive  wire  model  with t he hei ght of  1.2mm i s  sho w n in  figure 3 ,  and the  on -l oad voltag e  wa s  35kV. Figu re  2 is the sim u lation value  of the  maximum and mi nimum field i n tensity of the air  arou nd the  wire on the  co ndition of six  kind s of  ab rasive pa rticl e s and th e sm ooth co ndu ct or   (0mm ).        Figure 3. The  diagra m  of the size model  of abra s ive p a rticle s        h  d  Evaluation Warning : The document was created with Spire.PDF for Python.
                               ISSN: 23 02-4 046   TELKOM NIKA  Vol. 11, No . 5, May 2013 : 2692 – 269 8   2695 Table 2. The  Influence of the Hei ght of Abra sive Part icle s on the  Maximum   and Minim u m  Field Intensit y  The height of a b r a sive particles ( mm)   0  0.2  0.4  0.6  0.8  1.0  1.2  Min(V/m)   6745.3   6769   568.051  287.262   29.242  16.917   14.863   Max ( 1 0 5 V/m)   8.600   8.566  8.589   8.589  13.288   23.683   34.697       From tabl e 2,  it could  be f ound th at different  h e ight s of abra s ive  particl es  affected the  electri c  field  distrib u tions aroun d the  wire  g r eatly . When the  height of a b ra sive pa rticle s  increa sed fro m  0mm to 1.2mm, the minimum  field intensity decreased from  6745.3 V/m to   14.863 V/m,  but the maxi mum field int ensity in cre a s ed from 8.6 × 10 5 V/m to 34.697 ×1 05  V/m.  The h e ight 0. 8mm was the  inflection  poi nt of ch ang e, whe n  the  hei ght wa s  sho r t e r tha n  0.8m m,  i.e., shorte r t han the  maxi mum external  diamete r , the maximum fi eld inten s ity didn’t chan ge  at  all whil e the  minimum fi eld inten s ity  decrea s e s   ra pidly with th e incre a si ng  of the ab ra sive  particl e h e ig ht. Whe n  th e hei ght of  abra s ive  pa rticle s p a rall el s  with the  m a ximum exte rnal   diamete r  (the  height of ab rasive p a rti c l e  is  o.8mm ) , the field intensity rises i mmediately a n d   increa sed  with the amplifying of the si ze of abr a s ive  particl es  sha r ply. On the other h and, the   minimum fiel d inten s ity de cre a sed im m ediately an d  decrea s e d   with the in cre a sing of the  hei ght  of abra s ive p a rticle s.   From th e re lationship b e t ween  co ro n a  inception  field inten s ity and ele c tric field  distrib u tion s  descri bed  ab ove, it can  be g o t  that unde r  th e same air co n d ition,  with   t he  increa sing of  the maximu m field inten s ity,  the coro na inception  vo ltage de creased g r adu ally  whe n  the attenuatio n gra d ient of the field inte n s ity meets the  re quire ment s. By compa r in g the  data in table 2, there is no  obviou s  influe nce to  the co rona inception  voltage from abra s ive du st s   whe n  the  ab rasive  du sts h e ight  wa s  sh orter than  th e maximu m  external  diam eter  of the  wi re.  Whe n  the a b r asive  du sts  height  wa s lo nger th an  th e maximum  external di am eter, the  coro na   ince ption voltage would d e c re ase shar pl y with the increa sing of a b r asive d u st h e ight. That is to   say, wire s  would produ ce  the  corona d i scharge ph e nomen on wh en it was in  a relative low on- load voltage.   Therefore, in  orde r to red u ce th e influ ence of ab ra sive pa rticle s height s to th e co ron a   discha rge, we sho u ld try to avoid the existe n c e of abra s ive du st s that were longe r than the   maximum surface external  diamete r   in a c tual run n ing of  the  wi re.  A l so, we coul d   clea n  the   wi re   surfa c e reg u l a rly .     3.2. The Influence o f  Curv ature  Radiu s  of Abra siv e   Particles to Field Intensi t y  Distribution  The shap e of the re sea r ch  obje c t abrasi v e particl es h a s be en a s su med to be ov al. Then   set the maj o r semi -axis  a  be the  same  and the mi no r axis b  as  0.2 mm 、、 、 0.4 m m 0.6 mm 0.8  mm 、 1.0 m m  and  1.2  mm  re sp ectively. Lon ge r the   mi nor  axis was, larg er th e top curvat ure   radiu s  of a b rasive p a rticl e s was. T he  wire  mod e l was  sho w n  as figure  4: the  on-lo ad volt age  wa s 3 5 kV, th e calculating   simulatio n  va lue of th e m a ximum an d  minimum  field inten s ity of  the  air aroun d the wire  wa s sh own in tabl e 3.        Figure 4.The  diagram of the ov al abra s i v e particle s   model       a  b  Evaluation Warning : The document was created with Spire.PDF for Python.
TELKOM NIKA   ISSN:  2302-4 046     Sim u lation of  Wea r  Parti c le s on Elect r ic-f ield  Intensit y Distri bution A r oun d … (Zh ao Meiyun )  2696 Table 3. The i n fluen ce of a b ra sive pa rticle sha p e s  on  the maximum    and minimu m field intensi t y value.  The length of mi nor a x is  0.2  0.4  0.6  0.8  1.0  1.2  Min(V/m)   15.915   423.89   1798.1  6550.7  6490.6  6424.8   Max(V/m )   3224700   2261200   1815700  1592000  1445300  1341200       Table 3  liste d the maxim u m and  mini mum field int ensity of the  air a r ou nd t he wi re,  whi c h contain ed different t op cu rvat ure radiu s  of ab rasive pa rticle s.  From the d a ta in the table it  coul d be fou nd that with the heig h teni ng of the mi nor axi s  of oval abra s ive  particl es, i.e,  the   increa sing  of  the surfa c e  curvatur e  radi us  of ab ra siv e  du sts, th e  maximum fiel d inten s ity of  the  air a r ou nd th e wi re d e cre a se d gradu all y , while the  minimum fiel d inten s ity incre a sed g r a d ually.  The ch angi ng  gradie n t of the field intensit y increa se d g r adu ally.  Acco rdi ng to the previou s l y  obtained re lati onship bet wee n  the ma ximum field intensity  and th e  co ro na in ce ption  voltage, an d  by co ntra stin g the  data  in  table  3 it  co uld b e  fo und   that  the maximu m field i n ten s ity around  t he  wire  d e creased  gra d u a lly, while  th e corona  in ception   voltage incre a se d gra duall y  with the increasi ng of  the top curvatu r e  radiu s  of ab ra sive du sts.   Therefore, in  orde r to in cr ease the  corona in ce ption  voltage  of th e wire an d d e crea se   the coro na l o ss of the  wi re , the wi re  co u l d be  optimi z ed fro m  the  wea r  m e chan ism a nd m a te rial  asp e ct s to avoid the app ea ran c e of sh arp micro abr asive wears in a c tual  op eratio n of the wire.           (a) Ab ra siv e  particl es  with 2 stran d s   as the interva l       (b) Ab ra siv e  particl es  with 4 stran d s   as the interva l     (c ) Abra siv e   particl es  with 6 stran d s   as the interva l       (d) Ab ra siv e  particl es  with 8 stran d s   as the interva l   Figure 5.The  diagram of ab rasive p a rti c l e  distrib u tion       Evaluation Warning : The document was created with Spire.PDF for Python.
                               ISSN: 23 02-4 046   TELKOM NIKA  Vol. 11, No . 5, May 2013 : 2692 – 269 8   2697 3.3. The Influence of Abrasi v e  Particle Di stribu tion s on Field Intensi t y  Distributions   Abra sive pa rt icle di stri bution referred t o  the lo ca tio n  of the a b ra sive pa rticl e s that attach e d  on  the su rface o f  the wire. T hat wa s the l o catio n   in th e stand s of t he su rfa c e wire. It could  be   assume d that there we re two ab ra sive particl es  in o ne cross-sect ion of the wire. For the steel   reinfo rced al uminum  con ducto r LG J1 50/25, with  1 6  stra nd s al uminum  wire s in the o u tmost   layer, the  int e rval  gro w th  among  the  a b ra sive  par ti cles i s  2  stra n d s. T here  we re  4 di strib u tion  mode s, i.e., 2, 4, 6 an d  8 wi re  stran d s . T he  on -lo ad voltage  was 3 5 kV  and  the calcul ating  simulatio n  val ue of  the  max i mum a n d  mi nimum fiel d i n tensity of  th e ai r a r ou nd  the  wire i s   sho w n  in Table 4.   Table 4 liste d  the maximum and minim u m field inten s ity of the air arou nd the wi re in the   above fou r  ways of ab ra si ve particl e di stributio n.  From the data i n  the table it  coul d be fo u nd  that the minimum field intensity differs little in  different distrib u tion  model s. The  numeri c al va lue   of the maximum field inte nsity is large  only whe n  the sp ace bet wee n  ab ra sive parti cle s  is 2  stran d s.  That  is to  say, la rger th e n on-uniformit y deg r e e o f  th e ab r a s i ve  pa r t icle  is , lar g e r  th e   maximum field intensity value is, and la rger the  chan g i ng gra d ient o f  the field intensity is.  Acco rdi ng to the previou s l y  obtained re lati onship bet wee n  the ma ximum field intensity  and the  co ro na in ception  voltage an d b y  contra sting  the data in ta ble 4 it can b e  found th at the   maximum field intensity around the wi re increa se s  with the incre a sin g  of the non-unifo rmity o f   the ab ra sive  dust s  di strib u t ion in the  wi re surfa c e. An d then it  will  cau s e  a g r a d ual de crea se   o f   corona in ce ption voltage of  the wire.   Therefore, in  orde r to in cr ease the  corona in ce ption  voltage  of th e wire an d d e crea se   the corona lo ss of the wi re , the local co nce n tration of  abra s ive du sts sho u ld be  avoided.       Table 4.Th e influen ce of two differe nt abra s ive pa rticle distrib u tion s on the maxi mum and  minimum fiel d intensity   Abr a sive par ticle  distribution  Abr a sive par ticles  w i th 2 str ands as the  inter v al  Abr a sive par ticles  w i th 4 str ands as the  inter v al  Abr a sive par ticles  w i th 6 str ands as the  inter v al  Abr a sive par ticles  w i th 8 str ands as  the interval  Min(V/m)  6351.5   6535.9   6560.8   6542.4   Max(V/m )  1520800   1486400   1487700   1487400         4. Conclusio n   The  simul a tion a nalysi s   results sh owed t hat different si zes,   shape s and   l o catio n   distrib u tion s  of the mi cro   wea r  a b ra siv e  pa rticle s  g r eatly affected  the field i n te nsity dist ributi on of  the spa c e a r o und the wi re. Furthe rmo r e,  there a r e so me rule s a s  follows:   1) T h e  existe nce  of mi cro  abra s ive  pa rticle s affe cts the field  inten s ity dist ributi on of  the  sp a c e   arou nd the wi re to som e  de gree.   2) The influ e n ce of ab ra si ve particl es t o  the fi eld intensity of the spa c e a r ou n d  the wire isn’t  obviou s  whe n  the ab ra siv e  pa rticle  hei ght is  sho r ter than the m a ximum extern al diamete r  o f   the wire. On  the cont rary , when the  a b ra sive  pa rticle height i s  l onge r than t he maximum  external  dia m eter  of the  wire, the m a ximum field  inten s ity of the spa c e a r ound  the  wire   increa se s sh arply an d th e co ron a  in ception vo ltag e dro p s sharply with the  increa sing  of  abra s ive  pa rticle  heig h t. Ho wever, th e g r adient  of  the f i eld inte nsity  alway s  in crea se s  with the   increa sing of  abra s ive pa rti c le hei ghts.   3) With the i n crea sing of  the top curvature ra dius of abrasive  particl es, the  maximum field   intensity aro und the wi re  decrea s e s   grad ua lly. Mean while, th e co rona in ception voltag e  rise s, the min i mum field intensity increa se s  gra dually  and the cha nging g r adie n t  of  the field   intensity incre a se s gradu all y .  4)  With the i n crea sing  of  the non -unifo rmity of  the a b ra sive pa rticle dist ribution ,  the maximu m  field inten s ity of the  spa c e a r oun d th e  wi re i n crea ses. M ean whil e, the  co ron a  in ceptio n  voltage is lo w and the ch an ging gradie n t of the field intensity increa ses a s  well.       Ackn o w l e dg ements   This work was finan cially  suppo rted b y  the National Natural Scien c e Fo un dation of  Chin a (G rant  No. 510 752 3 5  ) and Yi Ch ang scie nce rese arch p r oje c t funding (A 2010 -30 2 -0 3).  Evaluation Warning : The document was created with Spire.PDF for Python.
TELKOM NIKA   ISSN:  2302-4 046     Sim u lation of  Wea r  Parti c le s on Elect r ic-f ield  Intensit y Distri bution A r oun d … (Zh ao Meiyun )  2698 Ref e ren c e   [1]  S Karab a y , F   Ka ya Önd e r. An ap proac h f o r an al ys is in refurbis hment of  existin g   con v entio nal HV– ACSR transmission lines  w i t h  AAAC.  Electric Pow e r Systems Res earc h . 200 4; (72): 79- 185.   [2]  Sui Xia o ji e, Song Sho u x in. A nal ysis o n  Cor ona Disc har ge  of HV  T r ansmission L i n e s.  Electric Power   Constructi on . 2 006; 3: 37- 39   [3]  Sun T ao, W a n Ba oq uan,  C hen  Yuc hao.   T e st Anal y s is  on Effects  of  Dust D epos itio n o n  C o ro na   Char acteristics  T r ansmission  Lin e s Us ing   Coro na C a g e .  Hig h Vo ltag e  Engi ne erin g . 201 0;  36( 12):  291 3-19 17.   [4]  F eng Z h i g u o , Yang J i a x i a n g , W an Ch un,  Xie Sh iqi a n g . C o ron a  disc har g e  an al ysis  on   hig h  volt ag e   transmission line  w i th burrs.  Heil on gji a n g  El ectric Pow e r . 2009; 31( 6): 441 -443.   [5]  Yang  Li qiu, L i  Hai h u a , Ga o Yuzh u. T he Anal ys is of  Harmfuln e ss  abo ut Aeo lia n  vibrati on o n   T r ansmission L i ne.  Ch ina Sci e nce an d T e chn o lo gy Informati on . 200 8; 12: 5 4 -55.   [6]  CRF  Azeved o, AMD Henri q u e s , AR Pulino F i lho, JL A F e rrei r a, JA Araújo.  F r etting fatigu e  in overh e a d   cond uctors: Ri g des ign  an d failur e  a nal ys is  of a  Grosbe ak  alumi num c a b l e stee l rei n for c ed co nd uct.  Engi neer in g F a ilure A nalys is.  200 9; 16: 136- 151.   [7]  Z hao  Xi nze, G ao W e i, Z h ao  mei y u n , Z han g  Sha oqi ng.  W e ar Ch aracteristi cs of Alum inu m  Cab l e Ste e l   Reinf o rced (A CSR) un der Dr y a nd Acid ic C ond itions.  Tribo l og y . 201 1; 32(6): 616- 62 1.  [8]  F eng Z h ig uo, Z han g Shu a n g , Yang Ji a x ia ng,  Ma F engli an. Coro na disc har ge an al ysis  on  transmissio n   line  w i t h  rai ndr op in ra in a nd fog.  Hei l on gji a n g  Electric Pow e r . 2010; 3 2 (2) : 145-1 47.   [9]  W ang Jun, H uan g. Mode lin g and S i mul a tion  R e se arc h  on L i ghtn i n g  Overvoltag e  of 500k v   H y dro e lectric S t ation.  Te lkomn i ka . 20 12; 10( 4): 619-6 24.   [10]  Z hang  W e i x i a , Z hao  Xia npi n g , Z hao  Shuta o , Yu H o n g ,  W ang D a d a .  Stud y o n  Parti a l D i schar g e   Detectio n of 10 kV XLPE Po w e r Cabl e.  Te l k om ni ka . 20 12; 1 0 (7): 179 5-1 7 9 9 .  [11]  W e i W ang, C hen gron g L i ,  Bing  Lu o, Xia o lin  Li,  Y i tao  Jian g, Bin g  A n , Yi xu W a ng.  T he Effect of  T e mperature a nd Humi dit y   o n  Coron a  Ince pti on Vo ltag e Gradie n t of UHV DC T r ansmission L i n e .  200 8 Internati o nal C onfere n ce  on Con d iti on  Monitori ng a n d  Diag nosis . 20 08; 4: 816- 818.   [12]  Han  Sha o w e i.  T he Stud y  of  Cor ona  Inc eptio n V o ltag e  an d In c eptio n El ectric F i e l d of  HVD C   T r ansmission L i nes. Master T hesis. Bao d i n g :  North Chin a Electric Po w e r Univers i t y ; 2 0 0 8   [13]  T he F i nite Element Method  Be  Used i n  El ectromag netic  F i eld An al ysis.  Master  T hesis. Chong qin g :   Cho ngq in g Nor m al Univ ersit y ;  2011.   Evaluation Warning : The document was created with Spire.PDF for Python.